Галилееви преобразби

Оваа статија можеби бара дополнително внимание за да ги исполни стандардите за квалитет на Википедија. Ве молиме подобрете ја оваа статија ако можете.

Во физиката, Галилеевите преобразби се користат за преобразба меѓу координатите на двете референтни рамки што се разликуваат само по постојани односни движења во рамките на конструкциите на Њутновата физика, и се формира „Галилеева група“. Тоа е група движења на Галилеева релативност акција на четири димензии на просторот и времето, формирање на ' Галилеев геометрија ' . Ова е пасивна преобразба гледна точка. Равенките подолу, иако очигледно, се важи само при брзини многу помалку од брзината на светлината . Во специјална релативност Галилеевите преобразби се заменуваат со Поенкаре преобразба овие спротивно на тоа, група контракција во класична граница C → ∞ на Поенкаре трансформации приноси Галилеевите трансформации.

Галилео ги формулираал овие концепти во неговиот опис на униформа движење ^[1] Темата беше мотивирана од Галилео 's опис на движење на топката се тркалаа по една рампата, со што тој мери бројчена вредност за забрзување на гравитација во близина на површината на земјата.

Иако преобразбите се именувани за Галилео, тоа е апсолутен простор и време како замислен од страна на Исак Њутн, кој обезбедува нивниот домен на дефиниција. Во суштина, Галилеевите преобразби отелотворуваат интуитивен идејата за собирање и одземање на брзините, како вектори.

Оваа претпоставка е напуштена во Поенкаре преобразба. Овие релативистички преобразби се применуваат за сите брзина, додека Галилеец преобразба може да се смета за ниско брзина на приближување кон трансформација Поенкаре а.

Нотацијата подолу опишува односот под Галилеец преобразба меѓу координатите ( x , Y , z , т ) и ( x ',' 'Y' , z ',' 'т' ) на еден произволен настан, како што се мери во две координатни системи S и S ", во униформа релативно движење (брзина против ) во нивните заеднички x и x 'насоки, со просторни нивното потекло се совпаѓа во времето ' 'т = т '= 0: ^{[2] [3] [4] [5]}

${\displaystyle x'=x-vt}$

${\displaystyle y'=y}$

${\displaystyle z'=z}$

${\displaystyle t'=t.}$

Имајте на ум дека на последната равенка изразува претпоставката за универзалното време, независно од релативно движење на различни набљудувачи.

На јазикот на линеарна алгебра, оваа трансформација се смета за мапирање смолкнување, и е опишан со матрица постапувајќи по вектор. Со движење паралелно на x - оската, трансформацијата делува на само две компоненти:

${\displaystyle {\begin{pmatrix}x'\\t'\end{pmatrix}}={\begin{pmatrix}1&-v\\0&1\end{pmatrix}}{\begin{pmatrix}x\\t\end{pmatrix}}}$

Иако матрица репрезентации не се неопходни за трансформација Галилеец, тие ги обезбедуваат средства за непосредна споредба со методи на преобразба во специјална релативност.

Галилеецот симетрии може да биде уникатно напишани како Состав на ротација, на преводот и униформа движење на време-просторот.^[6] x да го претставиме тридимензионално, а пак t еднодимензионално.А општата точка во време-просторот е дадена од страна на подредениот пар (x, t).А непроменливо движење, со брзина на ' V', е дадена со${\displaystyle (\mathbf {x} ,t)\mapsto (\mathbf {x} +t\mathbf {v} ,t)}$ каде v во R³. A translation is given by ${\displaystyle (\mathbf {x} ,t)\mapsto (\mathbf {x} +\mathbf {a} ,t+b)}$ каде a во R³ и b во R. Ротацијата е прикажана со ${\displaystyle (\mathbf {x} ,t)\mapsto (G\mathbf {x} ,t)}$ каде G : R³ → R³ е ортогонална трансформација.^[6] како лажна група, Галилеевите трансформации имаат 10 димензии.^[6].

Две Галилеевите преобразби компонира за да формираат трета Галилеец трансформација. Множество на сите Галилеевите преобразби SGal (3) на простор форми на група со состав како операција на групата. Групата, понекогаш е претставена како матрица група со време-просторот настани (t, x, 1) како вектори каде t е вистинит а x е R³ позиција во простор.Матрицата SGal(3) се смета:^[7]

${\displaystyle (t,\ x,\ 1){\begin{pmatrix}1&v&0\\0&R&0\\s&y&1\end{pmatrix}}=(t+s,tv+xR+y,1),}$

каде s е вистинит а v, x, y се во R³ а R е вртежна матрица. Составот на трансформации потоа се остварува преку матрица множење. SGal (3) има име подгрупи. Нека m претставува трансфомациона матрица со параметри v, R, s, y:

${\displaystyle G_{1}=\{m:s=0,y=0\},}$ uniformly special transformations.

${\displaystyle G_{2}=\{m:v=0,R=I_{3}\}\cong (\mathbf {R} ^{4},+),}$ shifts of origin.

${\displaystyle G_{3}=\{m:s=0,y=0,v=0\}\cong \mathrm {SO} (3),}$ rotations of reference frame (see SO(3)).

${\displaystyle G_{4}=\{m:s=0,y=0,R=I_{3}\}\cong (\mathbf {R} ^{3},+),}$ uniform frame motions.

Параметрите s, v, R, y зафакаат десет димензии.Откако трансформациите зависат постојано од s, v, R, y, SGal(3) е продолжувачка група, односно тополошка група.Структурата на SGal (3) може да биде разбрана од страна на реконструкција од подгрупи.полудиректниот продукт комбинација (${\displaystyle A\rtimes B}$) од групи е портребно.

1. ${\displaystyle G_{2}\triangleleft \mathrm {SGal} (3)}$ (G₂ is a normal subgroup)
2. ${\displaystyle \mathrm {SGal} (3)\cong G_{2}\rtimes G_{1}}$
3. ${\displaystyle G_{4}\trianglelefteq G_{1}}$
4. ${\displaystyle G_{1}\cong G_{4}\rtimes G_{3}}$
5. ${\displaystyle \mathrm {SGal} (3)\cong \mathbf {R} ^{4}\rtimes (\mathbf {R} ^{3}\rtimes \mathrm {SO} (3)).}$

Тука, ние само ќе погледне за Лие алгебра на Галилеева група ; тогаш тоа е лесно да се прошири на резултатите од Лие група.

Релевантната Лие алгебра е траеја од страна на H, P_i, C_i и L_ij(an антисиментрички тензор),предмет во комутациони односи,каде

${\displaystyle [H,P_{i}]=0}$

${\displaystyle [P_{i},P_{j}]=0}$

${\displaystyle [L_{ij},H]=0}$

${\displaystyle [C_{i},C_{j}]=0}$

${\displaystyle [L_{ij},L_{kl}]=i[\delta _{ik}L_{jl}-\delta _{il}L_{jk}-\delta _{jk}L_{il}+\delta _{jl}L_{ik}]}$

${\displaystyle [L_{ij},P_{k}]=i[\delta _{ik}P_{j}-\delta _{jk}P_{i}]}$

${\displaystyle [L_{ij},C_{k}]=i[\delta _{ik}C_{j}-\delta _{jk}C_{i}]}$

${\displaystyle [C_{i},H]=iP_{i}\,\!}$

${\displaystyle [C_{i},P_{j}]=0~.}$

H е генератор на временските транслаии (Hamiltonian), P_i е генератор од транслаии (моментен оператор), C_i е генератор од Галилееви зголемувања, и L_ij генератор на ротации (нерегуларен моментен оператор). Оваа Лие Алгебра се смета за класичен лимит за алгебрата од Poincaré group, со лимит c → ∞. Технички, Галилеевата група е наречена контракциона група од Poincaré group:^[8] преименувајки ги генераторите како ϵ_imn J_i ↦ L_mn ; P_i ↦ P_i ; P₀ ↦ H/c ; K_i ↦ cC_i,каде c е брзината на светлината, или било која функција на истите разлики како c → ∞, комутациони односи ( константи структури) на последната граница на онаа на поранешниот. Обележи ја групата L_mnL^mn, P_iPⁱ.

Едно само,^[9] зголеми галилеевата група по central extension во Лие Алгебрата H′, P′_i, C′_i, L′_ij, M, како M комутатив со сите (т.н Лие во центар), и

${\displaystyle [H',P'_{i}]=0\,\!}$

${\displaystyle [P'_{i},P'_{j}]=0\,\!}$

${\displaystyle [L'_{ij},H']=0\,\!}$

${\displaystyle [C'_{i},C'_{j}]=0\,\!}$

${\displaystyle [L'_{ij},L'_{kl}]=i[\delta _{ik}L'_{jl}-\delta _{il}L'_{jk}-\delta _{jk}L'_{il}+\delta _{jl}L'_{ik}]\,\!}$

${\displaystyle [L'_{ij},P'_{k}]=i[\delta _{ik}P'_{j}-\delta _{jk}P'_{i}]\,\!}$

${\displaystyle [L'_{ij},C'_{k}]=i[\delta _{ik}C'_{j}-\delta _{jk}C'_{i}]\,\!}$

${\displaystyle [C'_{i},H']=iP'_{i}\,\!}$

${\displaystyle [C'_{i},P'_{j}]=iM\delta _{ij}~.}$

• Representation theory of the Galilean group
• Lorentz group
• Poincaré group
• Lagrangian and Eulerian coordinates