Richard Arnowitt , Stanley Deser et Charles Misner lors de l'événement ADM-50: A Celebration of Current GR Innovation (2009), célébrant le cinquantième anniversaire de leur publication[ 1] .
Le formalisme ADM [ 2] est une formulation hamiltonienne de la relativité générale développée en 1959 par Richard Arnowitt , Stanley Deser et Charles W. Misner . Elle joue un rôle important dans les domaines de la gravité quantique et de la relativité numérique (en) [ 3] .
Le formalisme est présenté en entier dans un chapitre de Gravitation: An introduction to current research (1962)[ 4] . Cette présentation a été publiée à nouveau en 2008 par la revue General Relativity and Gravitation (en) [ 5] .
Le cinquantième anniversaire du formalisme ADM a été célébré du 7 au 9 novembre 2009 à la Texas A&M University [ 6] .
Le formalisme ADM[ 7] est une formulation hamiltonienne de la relativité générale [ 8] . Il suppose que l'espace-temps est feuilleté en une famille d'hypersurfaces [ 7] de genre espace
Σ
t
{\displaystyle \Sigma _{t}}
, marquées par un temps
t
{\displaystyle t}
, et dont les coordonnées de chaque « tranche » sont données par
x
i
{\displaystyle x^{i}}
.
La décomposition requiert que la variété M soit globalement hyperbolique[ 9] .
Les variables dynamiques de cette théorie sont données par le tenseur métrique des coupes en 3-D
γ
i
j
(
t
,
x
k
)
{\displaystyle \gamma _{ij}(t,x^{k})}
ainsi que leur moment conjugué
π
i
j
(
t
,
x
k
)
{\displaystyle \pi ^{ij}(t,x^{k})}
. Le formalisme ADM est défini à l'aide de ces variables.
Le formalisme fait intervenir trois fonctions
{
α
,
β
i
,
γ
i
j
}
{\displaystyle \left\{\alpha ,\beta ^{i},\gamma _{ij}\right\}}
[ 10] , [ N 1] des coordonnées
{
t
,
x
i
}
{\displaystyle \left\{t,x^{i}\right\}}
[ 10] :
α
{\displaystyle \alpha }
est un scalaire [ 11] dit la fonction laps[ 7] , [ N 2] . Elle mesure le temps propre entre les coupes voisines[ 10] , [ N 3] ;
β
i
{\displaystyle \beta ^{i}}
est un vecteur [ 11] dit le vecteur décalage[ 7] , [ N 4] . Il mesure la vitesse relative entre les observateurs se déplaçant perpendiculairement aux coupes et les courbes de coordonnées spatiales constantes[ N 5] ;
γ
i
j
{\displaystyle \gamma _{ij}}
est la métrique à trois dimensions[ 10] , [ N 6] . Elle mesure les distances propres au sein de la coupe de constante
t
=
d
x
0
{\displaystyle t=\mathrm {d} x^{0}}
[ 10] , [ N 7] .
Métrique ADM
Les trois fonctions permettent d'écrire la métrique comme suit[ 7] , [ 10] , [ 12] :
d
s
2
=
−
c
d
τ
2
=
−
(
α
2
−
β
i
β
i
)
c
2
d
t
2
+
2
β
i
c
d
t
d
x
i
+
γ
i
j
d
x
i
d
x
j
=
(
−
α
2
+
β
i
β
i
)
c
2
d
t
2
+
2
β
i
c
d
t
d
x
i
+
γ
i
j
d
x
i
d
x
j
=
−
α
2
c
2
d
t
2
+
γ
i
j
(
d
x
i
+
β
i
c
d
t
)
(
d
x
j
+
β
j
c
d
t
)
{\displaystyle {\begin{aligned}\mathrm {d} s^{2}=-c\mathrm {d} \tau ^{2}&=-\left(\alpha ^{2}-\beta _{i}\beta ^{i}\right)c^{2}\mathrm {d} t^{2}+2\beta _{i}c\mathrm {d} t\mathrm {d} x^{i}+\gamma _{ij}\mathrm {d} x^{i}\mathrm {d} x^{j}\\&=\left(-\alpha ^{2}+\beta _{i}\beta ^{i}\right)c^{2}\mathrm {d} t^{2}+2\beta _{i}c\mathrm {d} t\mathrm {d} x^{i}+\gamma _{ij}\mathrm {d} x^{i}\mathrm {d} x^{j}\\&=-\alpha ^{2}c^{2}\mathrm {d} t^{2}+\gamma _{ij}\left(\mathrm {d} x^{i}+\beta ^{i}c\mathrm {d} t\right)\left(\mathrm {d} x^{j}+\beta ^{j}c\mathrm {d} t\right)\end{aligned}}}
, où
c
{\displaystyle c}
est la vitesse de la lumière dans le vide ,
avec[ 13] :
g
00
=
−
α
2
+
β
i
β
i
,
g
0
i
=
β
i
,
g
i
j
=
γ
i
j
{\displaystyle g_{00}=-\alpha ^{2}+\beta _{i}\beta ^{i},\;g_{0i}=\beta _{i},\;g_{ij}=\gamma _{ij}}
,
g
00
=
−
1
α
2
,
g
0
i
=
β
i
α
2
,
g
i
j
=
γ
i
j
−
β
i
β
j
α
2
{\displaystyle g^{00}=-{\frac {1}{\alpha ^{2}}},\;g^{0i}={\frac {\beta ^{i}}{\alpha ^{2}}},\;g^{ij}=\gamma ^{ij}-{\frac {\beta ^{i}\beta ^{j}}{\alpha ^{2}}}}
,
et[ 14] :
−
g
=
α
h
{\displaystyle {\sqrt {-g}}=\alpha {\sqrt {h}}}
.
Une telle métrique est dite métrique ADM[ 15] , [ 16] , [ 17] .
La représentation matricielle d'une telle métrique est :
g
μ
ν
=
(
β
2
−
α
2
β
i
β
i
γ
i
j
)
{\displaystyle g_{\mu \nu }={\begin{pmatrix}\beta ^{2}-\alpha ^{2}&\beta _{i}\\\beta _{i}&\gamma _{ij}\end{pmatrix}}}
;
Utilisations
La formalisme permet de définir les grandeurs conservées d'un système isolé : l'énergie (ou la masse ), le moment linéaire (c'est-à-dire la quantité de mouvement ) et le moment angulaire (c'est-à-dire le moment cinétique )[ 18] .
Notes et références
Notes
↑ Les trois fonctions
{
α
,
β
i
,
γ
i
j
}
{\displaystyle \left\{\alpha ,\beta ^{i},\gamma _{ij}\right\}}
sont aussi notées
{
N
,
N
i
,
h
i
j
}
{\displaystyle \left\{N,N^{i},h_{ij}\right\}}
[ 9] .
↑ En anglais : lapse [ 10] .
↑ Autrement dit,
α
{\displaystyle \alpha }
mesure la différence entre le temps-coordonnée
t
{\displaystyle t}
et le temps propre
τ
{\displaystyle \tau }
sur des courbes normales aux hypersurfaces
Σ
t
{\displaystyle \Sigma _{t}}
[ 9] .
↑ En anglais : shift [ 10] .
↑ Autrement dit,
β
i
{\displaystyle \beta ^{i}}
mesure la différence entre un point
P
{\displaystyle P}
de l'espace et le point qu'on atteindrait si, au lieu de suivre
P
{\displaystyle P}
d'une hypersurface à la suivante, on suivait une courbe tangente à la normale
n
{\displaystyle n}
[ 9] .
↑
γ
i
j
{\displaystyle \gamma _{ij}}
est aussi connue comme la « métrique intrinsèque » [ 9] ou comme la « première forme fondamentale » [ 9] .
↑ Autrement dit,
γ
i
j
{\displaystyle \gamma _{ij}}
est la métrique induite, sur les hypersurfaces d'espace, par la métrique complète à quatre dimensions
g
μ
ν
{\displaystyle g_{\mu \nu }}
[ 9] .
Références
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